schwächungsgesetz formel umstellen
gleichun. Kuhn, W., 2000, S. 1): Der -Zerfall, die -Umwandlung und -Übergänge. ): Da hier im Gegensatz zum -Zerfall die kinetische Energie auf zwei emittierte Teilchen statistisch verteilt wird, besitzen -Teilchen ein kontinuierliches Energiespektrum. Geräte im Physikunterricht und einem Einblick in die Vorgehensweise innerhalb aktueller Forschungen in Kapitel 2 werden innerhalb von Kapitel 3 die im Rahmen der Arbeit wichtigsten fachwissenschaftlichen Grundlagen erörtert. Der wesentliche Unterschied liegt jedoch bei der deutlich höheren Betriebsspannung, wodurch die Gasverstärkung A G nicht mehr konstant ist: Durch die hohe elektrische Feldstärke werden in zunehmendem Maße Gasatome durch Stöße mit den freigesetzten Ladungsträgern angeregt, sodass sie Photonen emittieren. Durch diese entstandene Raumladungswolke wird wiederum die Feldstärke um die Anode stark abgeschwächt, sodass keine neuen Lawinen mehr entstehen. Formeln Umstellen ist nichts anderes als x Gleichungen lösen. Mit dem Lambert Beersches Gesetz kannst du die Abnahme der Intensität beschreiben, wenn elektromagnetische Strahlung beim Durchqueren eines Mediums absorbiert wird. zur Übung kannst du mal probieren die nächsten aufgaben zu lösen, falls du hilfe brauchst kannst du ja den online rechner mit rechenweg nutzen. ... Fakultät für Mathematik und Physik der Albert-Ludwigs-Universität Freiburg Physikalisches Praktikum für . wobei die Untergrundrate in der Zeit t U gemessen wird. Die durch ein einziges Strahlenteilchen erzeugte Gesamtladung Q ist streng proportional zur Primärladung Q P, was dem Detektorgerät auch seinen Namen verleiht. Weitere Ergebnisse von wohnwagen-forum. Beide Modelle repräsentieren jeweils ein idealisiertes Totzeitverhalten, welches in guter Näherung dem Verhalten eines realen Messsystems abhängig vom Messprinzip und der Elektronik entspricht. Die Umwandlungen werden durch die folgenden Gleichungen beschrieben (vgl. Bei der Darlegung jedes Experiments soll jeweils ein Vergleich zwischen diesen beiden Geräteklassen erfolgen und abschließend die Praktikabilität der mobilen Endgeräte für den Physikunterricht anhand der o.g. umstellen; formel; formelumstellung; brüche; Gefragt 10 Apr 2015 von Gast. Allerdings verstehe ich nicht, wie man B(0) berechnet :/ Weiß da jemand mehr? Formeln umstellen - 1. Geladene Teilchen wie z.B. habil. Konkretisiert bedeutet diese Vermutung, dass sowohl der kognitive als auch der motivationale Lernerfolg von SuS beim Experimentieren im Physikunterricht größer ist, wenn sie „einen physikalischen Sachverhalt mit Experimentiergeräten (…) untersuchen, die sie in ihrem Alltag ebenso verwenden, aber meist zu anderen Zwecken“ (ebd.). Für z.B. Innerhalb des unterrichtlichen Kontextes sind besonders drei Zerfallsarten mit den daraus folgenden drei unterschiedlichen Arten ionisierender Strahlung wichtig (vgl. Im Fokus des kontextorientierten Unterrichts steht die Vermeidung von sog. Positronen (rot) gezeigt. du kannst dir dann jeweils den film bitte, helfen sie uns: youtu.be prdzlcfiw08 endlich wieder solide.schule (sapere aude!) Über 80% neue Produkte zum Festpreis; Das ist das neue eBay. Ich wollte fragen wie man so eine formel richtig umstellt: v=g×t (nach t) und s=1/2×g×t^2 (nach t) und wie muss man vorgehen? 10‑8 s) von der jeweils entgegengesetzt geladenen Leiterzone abgesaugt (vgl. 4\alpha+2\cdot (\alpha-2)=0 4α +2⋅ (α − 2) = 0. Die Kombination mit einem n-Leiter wird als PIN-Struktur bezeichnet (ebd.). Ps: Die Formel für Q ist ja m•c•∆T ich weiß nur nicht wie ich die Formel umstellen soll. Dies liegt u.a. Mischungsrechnung modul 1 aufgaben lö. Anders ausgedrückt befindet sich das wahre Mittel µ mit einer Wahrscheinlichkeit von 68,3 % im Intervall (ebd.). Ein Schema des Vorgangs ist in Abbildung 3.6 dargestellt. Analog zum Zerfallsgesetz lässt sich das Zeitgesetz der Aktivität bzw. Fotografie, Erstellen von Notizen, usw.). Es entsteht somit ein messbarer Spannungsimpuls, welcher proportional zur erzeugten Gesamtladung und damit auch zur absorbierten Energie der Strahlungsteilchen ist. Kuhn, 2000, S. 24). einfach Klammern ausmultiplizieren. Dabei ist festzustellen, dass der Schall um soweiter ins Gewebe eindringt, je geringer seine Frequenz ist. -Strahlung wird folgende Gleichung formuliert (vgl. Das verhindert, dass sich gerade die umfangreichen Aufgaben auftürmen. [11] In Anlehnung an Stolz (1978, S. 47). 2 Gib die jeweiligen Umformungen der Formel an. Der Autor Prof. Dr.-Ing. Karlheinz Schiebold ist ein ausgewiesener Spezialist auf dem Gebiet der zerstörungsfreien Materialprüfung mit langjähriger Erfahrung in Prüfpraxis und Ausbildung. Sie befinden sich hier: Start. In einem Bereich von etwa 1 MeV – 4 MeV dominiert er für alle Elemente. Die Geräte sollen einerseits mithilfe der App RadioactivityCounter betrieben werden, welche die Benutzung der integrierten Kamerasensoren als Halbleiterdetektoren ermöglicht. ), folglich gilt: Dabei wird der Proportionalitätsfaktor auch als Umwandlungs - oder Zerfallskonstante bezeichnet, die ein Maß für die Umwandlungswahrscheinlichkeit darstellt und die Dimension einer reziproken Zeit besitzt (ebd.). Gaszählrohre haben allgemein für geladene Teilchen aufgrund deren Ionisierungswirkung ein hohes Ansprechvermögen von nahezu 100 %. Untersuchung ionisierender Strahlung mit Smartphone & Tablet-PC aus fachlicher und - Didaktik - Masterarbeit 2013 - ebook 31,99 € - GRIN Hallo, Ich bin am verzweifeln, ich brauch die Formel so das ich damit denn Leiterquerschnitt errechnen kann also nach A umstellen ich verwende diese Formel R=rho*L/A als angaben hab ich nur R (Widerstand), L (Länge), und die Rho zahl von Aluminium aus dem Tabellen-buch (wird verwendet) Die Temperatur lasse ich noch außeracht ich gehe von konstanten 20 Grad Celsius aus das der Temperatur aus . 4.2 RadioactivityCounter auf dem iPod Touch 4G Es muss jedoch beachtet werden, dass es für Strahlung, welche zwischen Quelle und Detektor z.B. Darüber hinaus werden z.B. [6] In Anlehnung an Krieger (2012, S. 40). an der langsamen Driftgeschwindigkeit der Ionen im Vergleich zu den Elektronen (vgl. Nach einer kurzen Darlegung der fachdidaktischen Hintergründe zum Einsatz der o.g. Für Mobilgeräte (s.o.) Strahlendetektoren können je nach Totzeitverhalten in zwei Kategorien eingeteilt werden: Nichtparalysierende und paralysierende Systeme. Vorab, ich hab eine Dyskalkulie. Arbeitsblätter zum Ausdrucken von sofatutor.com Formeln umstellen Teil 1 1 Gib die Umformung der Formel für den Umfang eines Rechtecks nach der Seite an. Erwartungswert ist (vgl. PDF-Datei - Grundpraktikum. Das Vermitteln von trägem Wissen im naturwissenschaftlichen Unterricht wird sowohl vom Standpunkt der Physikdidaktik als auch der pädagogischen Psychologie als Ursache der mangelnden Fähigkeit deutscher Schüler angeführt, erworbenes naturwissenschaftliches Wissen in neuen Kontexten anwenden zu können (ebd.). In Kapitel 6 sollen schließlich Experimente mit speziell entwickelten Versuchsanordnungen zusammen mit den ermittelten Ergebnissen vorgestellt werden. Die (Äquivalent-)Dosis bzw. Ich habe hier folgende Formel c(eq)= (m(x)*z) / (M(x)*V(ML)) ML entspricht Maßlösung. Die meisten bekannten Nuklide sind instabil und werden als radioaktive Nuklide bezeichnet (Stolz, 1976, S. 31). In der Praxis wird stattdessen häufiger die Halbwertszeit verwendet, also diejenige Zeit, in der die Zahl der radioaktiven Kerne auf die Hälfte des Anfangswertes gesunken ist (ebd. 3.4.3 Kamerasensoren Die kinetische Energie des sog. Bei dieser Art der Energieübertragung erfolgt kein Massentransport. Die Wechselwirkung des durchstrahlten Mediums mit der Strahlung wird durch das Schwächungsgesetz beschrieben: 1 = 10 . 6.3.3 Fehlerdiskussion Sie können unter spontaner Emission ionisierender Strahlung und Energieabgabe in nicht vorhersagbarer, statistischer zeitlicher Abfolge aus ihrem instabilen Zustand in eine stabilere Konfiguration übergehen. Kann jemand diese Formel nach R2 umstellen? [2] Informationen entnommen aus Kuhn, Vogt & Müller (2011) und Kuhn & Vogt (2013). Das Umstellen von Formeln ist ein wichtiges Werkzeug in der Mathematik. Messgröße muss daher mit speziellen Methoden berechnet werden. Ein Problem von GM-Zählrohren ist der nicht abbrechende Entladungsvorgang: Die Ionen der Raumladungswolke driften zur Gehäusewand und lösen dort durch Stöße neue Elektronen heraus, welche wiederum Ladungsträgerlawinen erzeugen. 1. Die endliche Reichweite der energiereichsten -Teilchen kann mit der folgenden empirischen Näherungsformel berechnet werden (siehe auch Kuhn, W., 2000, S. 27): Der Nachweis ionisierender Strahlung erfolgt durch die messbare Änderung der physikalischen Zustände eines Stoffes infolge der Energieübertragung durch die in Abschnitt 3.3 beschriebenen Wechselwirkungsprozesse (Stolz, 1978, S. 53). Als nächster Punkt ist die Verwendung der Geräte als Kognitivwerkzeuge aufzuführen, worunter nach Jonassen (1994) digitale, rechentechnische Medien verstanden werden, bei deren Benutzung Wissen nicht wiedergegeben wird, sondern Lernende bei der Konstruktion von Wissen unterstützt werden. Sie ist aufgrund ihrer hohen Energie in der Lage, Elektronen aus der Atomhülle bestrahlter Materie zu lösen. 6.2.1 Versuchsaufbau und -durchführung Terme und Gleichungen. Dieser ist proportional zur Dichte des Absorbermaterials und etwa zur fünften Potenz der Kernladungszahl Z und umgekehrt proportional zur Photonenenergie. Weitere Beispiele zu Gleichung lösen. 4.6 Leybold-Heraeus Halbleiterdetektor mit Zubehör B. den Scannern der Fa. 3.4.1 Gaszählrohre Zu derselben Zeit ist die Zahl der Tochternuklide null, weil noch keines der Mutternuklide zerfallen ist: . Es gilt: Dadurch, dass keine Proportionalität mehr zwischen Primär- und Gesamtladung besteht, können nur noch Ereignisse gezählt, nicht aber Energien gemessen werden. Für die Diagnostikwerden Frequenzen von 2 MHz bis 8 MHz angewandt. ebd.). Für die Intensität gilt ein exponentielles Schwächungsgesetz. k . Die Zeit zum Erreichen des Anteils x der Aktivität des Mutternuklids beträgt nach Umformung des Faktors gerade. Aus den so ermittelten Zählwerten pro Minute lässt sich ein Mittelwert bilden, der dann die gemittelte Zählrate über die Gesamtmessdauer widerspiegelt (eine ausführliche Beschreibung der Software und der Bedienelemente ist Abschnitt 4.1 zu entnehmen). Er ist ebenfalls proportional zur Dichte des Absorbermaterials sowie zum Verhältnis aus Ordnungs- und Massenzahl Z/A. 3.3.1 -Strahlung Da sich der Begriff des Zerfalls trotzdem etabliert hat, wird er im Folgenden ebenfalls benutzt. Die . Die Ausbildung in Physik ist daher notwendig, um die Methodik der Lösung von Aufgaben. Abschließend sei an dieser Stelle angemerkt, dass Kamerasensoren primär darauf ausgelegt sind, Lichtquanten zu erfassen. 6.2.2 Auswertung für -Strahlung Es entsteht somit ein Elektronenloch oder auch Defektelektron, welches sich wie eine positive Elektronenladung verhält: Das Valenzelektron eines benachbarten Gitteratoms wird durch thermische Anregung losgerissen und für die Bindung an der Störstelle eingefangen. Bei einer angelegten Sperrspannung lassen sich nun sehr viel breitere Verarmungszonen und somit größere Detektionsvolumina erzeugen. Abstandsquadratgesetz und Exponentielles Schwächungsgesetz Wie schon in 3 ersichtlich, steht die Dosis im direkten Zusammenhang mit der Fluenz eines Strahlungsfeldes und nach (2) damit auch mit der Teilchenflussdichte. Anwendungs- und Transferaufgaben sind dann in neuen Situationen nur defizitär lösbar (vgl. zuerst stellen wir die formel für ganze kreisflächen um, danach die für kreisringe. ), Gegenstand der Optik sind die Eigenschaften der . Bei manchen Mehrschicht-CT-Geräten (z. Glimpflich ist dieser Fall, wenn . Also sucht man wenn ich es richtig weiß die Temperaturdifferenz aber wie berechne ich sie ? kann kontrolliert werden, ob die variablen in der umgestellten formel richtig. Der Übergang findet zwischen den diskreten Energiezuständen des Kerns statt, weshalb auch -Strahlung stets eine diskrete Energie besitzt (Kuhn W. , 2000, S. 35). Diese werden im Folgenden anhand der Informationen aus Kuhn, Vogt & Müller (2011) und Kuhn & Vogt (2013) knapp beschrieben. Berechnen Sie mit Hilfe der Halbwertszeit von C-14, wie lange das Mammut schon tot ist. Dafür kann jedoch die gemessene Rate m als Rate der Vorkommnisse von Zeitintervallen angesehen werden, die zwischen zwei wahren Ereignissen liegen und die Totzeit überschreiten. 6.4.3 Fehlerdiskussion 6.1 Dosisleistungsmessungen In deisem Video zeige ich dir, wie du Formeln umstellen kannst, in denen eine Variable zweimal vorkommt, indem du lernst geschickt auszuklammern.Aufgabenblat. Diese Arbeit befasst sich deshalb nach aktuellem Kenntnisstand als erste ihrer Art weltweit schwerpunktmäßig mit der Konzeption von Versuchen zum Themenbereich Radioaktivität im Physikunterricht und Untersuchungen zur diesbezüglichen Praktikabilität von Smartphones und Tablet-PCs. Integration der Gleichung (3.1) ergibt. Die fundamentalen Annahmen, denen beide Modelle zugrunde liegen, sind in Abbildung 3.11 dargestellt. Je nach Detektortyp bzw. In Physik ist die Formel für die Dichte rho= m ÷V. 6.5.3 Fehlerdiskussion Die Quantentheorie ist eine der grossen kulturellen Leistungen unseres Jahrhunderts und Teil der allgemeinen Bildung für all jene, die über die mathe matischen Voraussetzungen zu ihrem Verständnis verfügen. aufgrund von Selbstabsorption innerhalb der Quelle, der Nachweiseffektivität des Detektors oder der geometrisch bedingten Effekte). sind Schallwellen, d.h., periodische Dichteschwankungen des Mediums (Luft usw. Daneben hat es eine geringere Motivation oder sogar Aversion der SuS gegen das Fach Physik als Schulfach, Inhalt und Beruf zur Folge (ebd.). Medienabspielgeräte) sowie extern anschließbare Sensoren verwendet. Grupen, 1993, S. 98). Einsetzen der Werte ergibt: d = 0,009 m. Aufgabe 3 . Dieses Thema wurde gelöscht. elL'pa; Strahlenintensität am Detektor 10 Strahlenintensität der Quelle IJ.' Massenschwächungskoeffizient Q Dichte des durchstrahlten Mediums Durch ihr hohes zeitliches Auflösungsvermögen können Zählraten bis zu 106 s-1 registriert werden. Die zeitliche Auflösung für aufeinander folgende Strahlungsteilchen ist aufgrund dieses Löschvorgangs und des langsamen Wiederaufbaus der Feldstärke zwischen Draht und Gehäusewand viel geringer als bei Proportionalitätszählrohren. Punkte außerhalb der Aufnahmeschicht sind, als unerwünschte Artefakte, in verwischter Form auch auf dem Film zu sehen. Als Messwerte erhalten Sie dabei. 3.1.3 -Übergang Die in der Regel relativ dünne Verarmungszone lässt sich durch Herstellung einer intrinsischen Schicht weiter verbreitern, um energiereichere Strahlung messen zu können (vgl. Diese Funktionalität ist im Kontext dieser Arbeit jedoch nicht relevant und soll daher nicht weiter vertieft werden. -Umwandlung, s. Habe eine Gerade und einen Kreis nun möchte ich hier den (die) Schnittpunkt(e) berechnen. Halbleiterdetektoren haben gegenüber den anderen vorgestellten Detektortypen den Vorteil, dass sie nur ein sehr kleines Volumen einnehmen und eine sehr große zeitliche Auflösung besitzen (s.o.). 5 ausrechnen und hat das Ergebnis für x. Wenn man eine Gleichung in der Form x² = 25 hat, zieht man auf beiden Seiten die Wurzel und hat das Ergebnis für x. 3.2 Zerfalls- und Abstandsgesetz Die dritte wesentliche Wechselwirkung von Photonenstrahlung in Materie ist die Paar-Bildung. 1. teil: theorie hinter dem umstellen von formeln 2. teil: konkrete beispiele. Es gilt: Anhand der Proportionalität zwischen gesammelter Ladung bzw. 4.1 RadioactivityCounter auf dem Samsung Galaxy Tab 2 7.0 und dem Samsung Galaxy S III Info 2.7: Satz von STEINER Gelegentlich werden Studierende im Laborpraktikum, aber auch Techniker beim Maschinenbau mit der Komplikation gequält, dass die Drehachse nicht mit der Symmetrieachse oder einer anderen freien Achse zusammenfällt. Benutzen sie die ihnen bekannten mathematische gesetze und binomische formeln. Dometic smp 30101 schaltplan. Als Beispiele sind im Kontext des naturwissenschaftlichen Unterrichts Einheitenumrechner oder Computeralgebrasysteme zu nennen. Die Formel davon lautet: T= 2pi * "Wurzel aus" l/g. 2 MeV einzuordnen (Kuhn W. , 2000, S. 35). Grundkurs Strahlenschutz „Strahlenschutz" Claus Grupen Grundkurs Strahlenschutz Praxiswissen für den Umgang mit radioaktiven Stoffen Unter Mitarbeit von Ulrich Werthenbach und Tilo Stroh Vierte, überarbeitete und ergänzte Auflage mit 322 Abbildungen, 24 Tabellen, vielen Übungsaufgaben mit Lösungen und einer Übungsklausur Der Schwächungskoeffizien sei μ = 250 m-1 Lösung 2: Auflösen der Gleichung nach d ergibt:. 3.1 Radioaktive Umwandlung Am Anfang stehen die Entwicklung geeigneter Experimente, bei denen die Geräte als Experimentiermittel eingesetzt werden können, sowie die Untersuchung der Einsetzbarkeit bzw. Die fachdidaktischen Aspekte dieses Einsatzes sind der Rahmentheorie des situierten Lernens einzuordnen (Kuhn, Vogt & Müller, 2011). Das Verhältnis dieser Nukleonen bestimmt die Stabilität eines Nuklids aufgrund einerseits der Coulomb-Abstoßung der Protonen, andererseits der energetischen Zustände der Nukleonen. Abbildung 3.2: Divergentes Strahlenbündel einer Punktquelle[5], Dieser geometrisch bedingte Effekt wird auch als das Abstands - oder Abstandsquadratgesetz bezeichnet. (3.6) sowie das Zerfallsgesetz in seiner ursprünglichen Form (3.2) können dann nicht angewendet werden. 5.1 Untersuchung der Sensitivitäten Ein Stahlkörper nimmt eine Wärme von 30 KJ auf. Im Folgenden werden die innerhalb der Experimente dieser Arbeit benutzten Detektortypen samt ihrer Möglichkeiten und Grenzen bezüglich der Messung verschiedener Größen, ihrer Nachweiseffektivität und zeitlichem Auflösungsvermögen kurz erläutert. Kamerasensoren benutzen ebenfalls Halbleitertechnologie, wobei meist Silizium als Material eingesetzt wird. In praktischen Anwendungen wird bei der Aufnahme eines einzelnen Messwertes M oft davon ausgegangen, dass dieser nahe beim Mittelwert liegt. Es sei darauf hingewiesen, dass neben den genannten noch eine Vielzahl weitere Detektoren existiert, welche sowohl auf physikalischen als auch auf chemischen Effekten basieren. Dem Nachweis ionisierender Strahlung durch Detektorsysteme sind Grenzen gesetzt: Zum einen ist es möglich, dass Strahlung zwar das Detektorvolumen passiert, dort jedoch nicht den Zählmechanismus auslöst. TikTok: Wie lässt sich eine Handynummer vom Account entfernen? Anhand der Rekursionsformel (3.9) lassen sich nun die Konstanten berechnen: Durch Ausklammern des ersten Exponentialglieds in Gleichung (3.15) und Anwenden der Definition der Aktivität erschließt sich der vereinfachte Ausdruck. Innerhalb dieses Kapitels sollen die theoretischen Grundlagen zur Entstehung und Untersuchung ionisierender Strahlung behandelt werden. - Es dauert nur 5 Minuten beim Kauf von Apps zu nennen, die zu denen bei einer Neuanschaffung von konventionellen Detektorgeräten in keinem Verhältnis stehen. 23 www.gampt.de GAMPT mbH, Str. Diese minimale Zeitspanne wird als Totzeit bezeichnet. Die Wahrscheinlichkeit p, dass sich ein Kern innerhalb der Zeit t umwandelt, kann durch die relative Häufigkeit genähert werden, welche wiederum vom Zerfallsgesetz (3.2) bestimmt wird: Da die Zerfallskonstanten der in der Natur vorkommenden Radionuklide in der Regel sehr klein sind (z.B. verhält. d = 25,5 mm. [19] In Anlehnung an Kuhn, W. (2000, S. 58). Dies habe ich versucht, indem ich die Formel O=r² * pi+r*s*pi nach r umstelle, wie jedoch stelle ich sie nach r um? Totzeitkorrektur vermie-den. ergibt (ebd.). ): Dieser Ausdruck kann durch Gleichsetzen von (3.2) mit ermittelt werden. Im Folgenden wird angenommen, dass die Zählzeit hinreichend lang ist, sodass beide Zählraten als Durchschnittsraten betrachtet werden können. Durch die Versorgerspannung U 0 wird bei geschlossenem Schalter S eine Vorladung auf den Kondensator K gebracht. Der Ansatz des situierten Lernens ist eine wichtige lehr-lerntheoretische Basis für kontextorientierten Unterricht, also das Lehren und Lernen in unterschiedlichen Kontexten mit authentischen Problemstellungen. Das Schema eines p-n-Halbleiterdetektors ist in Abbildung 3.9 dargestellt. 2 puhuu tästä. 4 Ermittle die nach dem Radius umgestellten Formeln. Das Buch deckt neben den Themen der Entstehung, der Eigenschaften sowie Detektion von Röntgenstrahlen, die Entwicklungshistorie der Computertomographie, die elementaren Methoden der Signalverarbeitung und insbesondere die ... Die Standardabweichung kann im Kontext der Radioaktivitätsexperimente grundsätzlich nur mit einer gemessenen Zahl M von Ereignissen (Zerfälle) assoziiert werden. Stolz, 1976, S. 45 ff.). Erst ab dem gemeinsamen Verteilungsmaximum gehen beide Kurven ineinander über. Neben dem Zählen von Ereignissen ist es außerdem möglich, anhand der Form eines Aufschlags, also der Menge aller binnen einer Sekunde von einem Teilchen markierten Pixel, auf die Energie des Teilchens zu schließen (s. Hoeschen et al., 2013). Die auf die jeweilige Flächeneinheit bezogene Strahlenintensität ist quadratisch mit dem Abstand gesunken. Die dem o.g. 6.5.4 Fazit und Tipps, A1 Tabellarische Auflistung der Messwerte, A1.1 Sensitivitätsvergleich und Dosisleistungsmessungen, Abbildung 2.1: Schwerpunkte des Untersuchungsprozesses im Rahmen des N.E.T.-Projekts an der TU Kaiserslautern, Abbildung 3.1: Schematische Darstellung von -Energiespektren, Abbildung 3.2: Divergentes Strahlenbündel einer Punktquelle, Abbildung 3.3: Paralleles Strahlenbündel mit konstanter Querschnittsfläche, Abbildung 3.4: Schematische Darstellung des Photoeffekts, Abbildung 3.5: Schematische Darstellung des Compton-Effekts, Abbildung 3.6: Schematische Darstellung der Paarbildung, Abbildung 3.7: Wechselwirkungsbereiche von Photoeffekt, Compton-Effekt und Paarbildung, Abbildung 3.8: Schematischer Aufbau eines Proportionalitätszählrohres, Abbildung 3.9: Schematischer Aufbau eines p-n-Halbleiterdetektors, Abbildung 3.10: Schaltskizze einer CMOS-Pixelschaltung, Abbildung 3.11: Illustration der beiden Modelle zum Totzeitverhalten – a) statistische Ereignisfolge b) registrierte Impulsfolge bei nicht paralysierendem System c) registrierte Impulsfolge bei paralysierendem System, Abbildung 3.12: Exemplarische Totzeitbestimmung nach der Methode der zerfallenden Quelle – a) nichtparalysierendes Totzeitverhalten b) paralysierendes Totzeitverhalten, Abbildung 4.1: Geräteaufnahme – Samsung Galaxy Tab 2 7.0 (GT-P3100) und Galaxy S III ( GT-I9300), Abbildung 4.2: Abdeckung der Kameralinse beim SGT 2 und dem S3, Abbildung 4.3: Screenshot der RadioactivityCounter Benutzeroberfläche (Android) und des erweiterten Menüs, Abbildung 4.4: Screenshot des Settings-Menüs der App RadioactivityCounter (Android), Abbildung 4.5: Screenshot des Menüs zur Gerätekalibrierung, Abbildung 4.6: Screenshot des Kalibriermenüs – Kalibrierkurve für das S3 mit den vom Entwickler empfohlenen Fixwerten, Abbildung 4.7: Apple iPod Touch 4G mit Kameraabdeckung – Geräteaufnahme, Abbildung 4.8: Screenshot der RadioactivityCounter Benutzeroberfläche (iOS), Abbildung 4.9: Screenshot der Log-Datei-Übersicht bei RadioactivityCounter (iOS), Abbildung 4.10: Pocket Geiger Typ 3 mit iPod Touch 4G – Geräteaufnahme, Abbildung 4.11: Screenshot der Pocket Geiger Pro Benutzeroberfläche, Abbildung 4.12: Zusammengefügte Screenshots der Anzeigemodi von Pocket Geiger pro, Abbildung 4.13: Sensor-CASSY mit GM-Box und Geiger-Müller-Zählrohr – Geräteaufnahme, Abbildung 4.14: Screenshot der CASSY-Lab 2 Benutzeroberfläche, Abbildung 4.15: Gamma-Scout – Geräteaufnahme, Abbildung 4.16: LHH mit Diskriminator und Digitalzähler – Geräteaufnahme, Abbildung 4.17: Berthold LB 123 UMo mit Proportionalitätszählrohr LB 1236 – Geräteaufnahme, Abbildung 5.1: Aufnahme der zu untersuchenden radioaktiven Präparate, Abbildung 5.2: Zerfallsschemata von Cs-137 und Sr-90, Abbildung 5.3: Aufnahme einer exemplarischen Zählratenmessung mit dem Pocket Geiger und der Uhr als radioaktives Präparat, Abbildung 5.4: Aufnahme des Versuchsaufbaus zur Aufnahme der Dosisleistungen – LB 123, Abbildung 5.5: Aufnahme des Versuchsaufbaus zur Aufnahme der Zählraten – S3, Abbildung 5.6: Aufnahme des Versuchsaufbaus der Zwei-Quellen-Methode, Abbildung 6.1: Schematischer Versuchsaufbau zum Abstandsgesetz, Abbildung 6.2: Aufnahme des Versuchsaufbaus mit iPod und Sr-90-Präparat, Abbildung 6.3: Zählratenexplosion (links) und Kameraausfälle (rechts) in den programmeigenen Zeit-Dosisleistung-Balkendiagrammen (iPod Screenshots), Abbildung 6.4: Aufnahme des modifizierten Versuchsaufbaus mit radioaktiver Uhr als Strahlenquelle und Pocket Geiger, Abbildung 6.5: Zur Relevanz des Blendensystems bei Versuchen zum Absorptionsverhalten verschiedener Materialien, Abbildung 6.6: Schematischer Versuchsaufbau, Abbildung 6.7: Aufnahme des Versuchsaufbaus zum Schwächungsgesetz mit Pocket Geiger und Aluminium als Absorbermaterial, Abbildung 6.8: Aufnahme des Versuchsaufbaus zum Absorptionsgesetz mit SGT 2 und Aluminiumplättchen als Absorber, Abbildung 6.9: Schematischer Versuchsaufbau zur Ablenkung von -Strahlen, Abbildung 6.10: Scan des auf der Glasplatte eingezeichneten Polarkoordinatensystems mit skizziertem Ursprung außerhalb der Platte in der Mitte des Magnetfeldes, Abbildung 6.11: Exemplarischer Versuchsaufbau mit SGT 2, Abbildung 6.12: Prinzipskizze zur Ablenkung von -Teilchen, Abbildung 6.13: Ausschnitt des Zerfallsschemas der U-238-Zerfallsreihe, Abbildung 6.14: Aufnahme des PHYWE U-238/Pa-234m-Isotopengenerators, Abbildung 6.15: Schematische Darstellung der Versuchsdurchführung mit dem Schüttelpräparat, Abbildung 6.16: Aufnahme des Versuchsaufbaus zum Zerfallsgesetz mit PHYWE-Schüttelpräparat und Pocket Geiger, Abbildung 6.17: Schematische Darstellung Versuchsdurchführung mit dem Elutions-Isotopengenerator, Abbildung 6.18: Aufnahme des Versuchsaufbaus zum Zerfallsgesetz mit Amersham-Elutions-Isotopengenerator und Pocket Geiger, Diagramm 3.1: Darstellung der gemessenen Rate m als Funktion der wahren Rate n für beide Totzeitmodelle mit verglichen mit einem totzeitfreien Messsystem, Diagramm 5.1: Qualitativer Vergleich der gemessenen Zählraten – Kaliumchlorid, Kunstdünger und Granit, Diagramm 5.2: Qualitativer Vergleich der gemessenen Zählraten – Glühstrumpf und Uhr, Diagramm 5.3: Qualitativer Vergleich der gemessenen Zählraten – Pechblende, Fliese und Cs-137, Diagramm 5.4: Qualitativer Vergleich der gemessenen Zählraten (halblogarithmisch) – Sr-90, Diagramm 5.5: Ermittlung der Kalibrierfunktionen (SGT 2), Diagramm 5.6: Ermittlung der Kalibrierfunktionen (S3), Diagramm 5.7: Ermittlung der Kalibrierfunktionen (Pocket Geiger), Diagramm 5.8: Totzeitbestimmung (nichtparalysierend) mit zerfallender Quelle – SGT 2, Diagramm 5.9: Totzeitbestimmung (paralysierend) mit zerfallender Quelle – SGT 2 und CASSY, Diagramm 6.1: Vergleich der angezeigten und berechneten Dosisleistungen verschiedener Geräte – Präparat: Kunstdünger, Diagramm 6.2: Vergleich der angezeigten und berechneten Dosisleistungen verschiedener Geräte – Präparat: Glühstrumpf, Diagramm 6.3: Vergleich der angezeigten und berechneten Dosisleistungen verschiedener Geräte – Präparat: Pechblende, Diagramm 6.4: Vergleich der angezeigten und berechneten Dosisleistungen verschiedener Geräte – Präparat: Cs-137 (Schulpräparat), Diagramm 6.5: Qualitativer Dosisleistungsvergleich unterschiedlicher Präparate – Direkte Ausgabe der mobilen Endgeräte, Diagramm 6.6: Verifizierung des Abstandsgesetzes mit Sr-90-Quelle – iPod, SGT 2 und Pocket Geiger, Diagramm 6.7: Verifizierung des Abstandsgesetzes mit Sr-90-Quelle – S3 und LH Halbleiter, Diagramm 6.8: Verifizierung des Abstandsgesetzes mit Sr-90-Quelle – Zählrohrdetektoren, Diagramm 6.9: Verifizierung des Abstandsgesetzes mit Cs-137-Quelle – SGT 2 und Pocket Geiger, Diagramm 6.10: Verifizierung des Abstandsgesetzes mit Cs-137-Quelle – iPod und S3, Diagramm 6.11: Verifizierung des Abstandsgesetzes mit Cs-137-Quelle – LB 123, Gamma-Scout und CASSY, Diagramm 6.12: Verifizierung des Abstandsgesetzes mit radioaktiver Uhr – Pocket Geiger, LB 123, CASSY und Gamma-Scout, Diagramm 6.13: Verifizierung des Abstandsgesetzes mit radioaktiver Uhr – Pocket Geiger, Diagramm 6.14: Verifizierung des Schwächungsgesetzes und Bestimmung des Schwächungskoeffizienten mit Cs-137-Quelle – Aluminium, Diagramm 6.15: Verifizierung des Schwächungsgesetzes und Bestimmung des Schwächungskoeffizienten mit Cs-137-Quelle – Eisen, Diagramm 6.16: Verifizierung des Schwächungsgesetzes und Bestimmung des Schwächungskoeffizienten mit Cs-137-Quelle – Blei, Diagramm 6.17: Qualitativer Vergleich der Materialabhängigkeit des Schwächungskoeffizienten für -Abschwächung – SGT 2, Diagramm 6.18: Qualitativer Vergleich der Materialabhängigkeit des Schwächungskoeffizienten für -Abschwächung – Pocket Geiger, Diagramm 6.19: Verifizierung des Absorptionsgesetzes und Bestimmung des Absorptionskoeffizienten mit Sr-90-Quelle – Papier, Diagramm 6.20: Verifizierung des Absorptionsgesetzes und Bestimmung des Absorptionskoeffizienten mit Sr-90-Quelle – Pertinax, Diagramm 6.21: Verifizierung des Absorptionsgesetzes und Bestimmung des Absorptionskoeffizienten mit Sr-90-Quelle – Aluminium, Diagramm 6.22: Qualitativer Vergleich der Materialabhängigkeit des Absorptionskoeffizienten für -Absorption – SGT 2, Diagramm 6.23: Qualitativer Vergleich der Materialabhängigkeit des Absorptionskoeffizienten für -Absorption – iPod, Diagramm 6.24: Qualitativer Vergleich der Materialabhängigkeit des Absorptionskoeffizienten für -Absorption – Pocket Geiger, Diagramm 6.25: Qualitativer Vergleich der Materialabhängigkeit des Absorptionskoeffizienten für -Absorption – S3, Diagramm 6.26: Gemessene Zählraten in Abhängigkeit des Winkels zwischen unabgelenktem Strahlenbündel und Detektorachse bei unterschiedlichen Magnetfeldstärken – CASSY, Diagramm 6.27: Gemessene Zählraten in Abhängigkeit des Winkels zwischen unabgelenktem Strahlenbündel und Detektorachse bei unterschiedlichen Magnetfeldstärken – SGT 2, Diagramm 6.28: Gemessene Zählraten in Abhängigkeit des Winkels zwischen unabgelenktem Strahlenbündel und Detektorachse bei unterschiedlichen Magnetfeldstärken – Pocket Geiger, Diagramm 6.29: Gemessene Zählraten in Abhängigkeit des Winkels zwischen unabgelenktem Strahlenbündel und Detektorachse bei unterschiedlichen Magnetfeldstärken – iPod, Diagramm 6.30: Darstellung des exponentiellen Zerfalls in Abhängigkeit der Zeit (PHYWE U-238/Pa-234m-Isotopengenerator) – CASSY und Pocket Geiger, Diagramm 6.31: Darstellung des exponentiellen Zerfalls in Abhängigkeit der Zeit (Amersham Cs/Ba-137m-Isotopengenerator) – CASSY, SGT 2, PG pro, S3, Tabelle 3.1: Ungefähre Totzeitwerte der verschiedenen Detektortypen, Tabelle 4.1: Preisübersicht Leybold-Didactic CASSY-System, Tabelle 4.2: Preisübersicht zum Gerätesatz vergleichbarer Geräte, Tabelle 4.3: Preisübersicht Berthold LB 123, Tabelle 4.4: Unausgefüllte Version der Kriterienmatrix zur Gerätebeurteilung für jedes Experiment, Tabelle 5.1: Komponenten für den Versuchsaufbau zur Gerätekalibrierung, Tabelle 5.2: Kalibrierfunktionen für unterschiedliche Dosisleistungsintervalle und Fixwerte zum Kalibriermenü von RadioactivityCounter, Tabelle 5.3: Komponenten für den Versuchsaufbau zur Totzeitbestimmung nach der Zwei-Quellen-Methode, Tabelle 5.4: Berechnete Totzeiten nach der Zwei-Quellen-Methode, Tabelle 5.5: Grafisch ermittelte Werte für Parameter und daraus errechnete Totzeiten nach der Methode der zerfallenden Quelle, Tabelle 6.1: Fehlerformeln für berechnete Dosisleistungen (unterschiedliche Bereiche), Tabelle 6.2: Kriterienmatrix zur Dosisleistungsbestimmung, Tabelle 6.3: Komponenten für den Versuchsaufbau zum Abstandsgesetz, Tabelle 6.4: Kriterienmatrix für die Versuchsteile zum Abstandsgesetz, Tabelle 6.5: Komponenten für den Versuchsaufbau zum Schwächungsgesetz – Versuchsteil mit ‑Strahlung, Tabelle 6.6: Ermittelte Schwächungskoeffizienten für Aluminium, Eisen und Blei, Tabelle 6.7: Komponenten für den Versuchsaufbau zum Absorptionsgesetz – Versuchsteil mit ‑Strahlung, Tabelle 6.8: Maximale Reichweiten der vom Sr-90-Präparat emittierten -Teilchen unterschiedlicher Maximalenergien in verschiedenen Materialien, Tabelle 6.9: Ermittelte und theoretische Absorptionskoeffizienten für Papier, Pertinax und Aluminium, Tabelle 6.10: Abweichungen der von den mobilen Endgeräten ermittelten Absorptionskoeffizienten von den jeweiligen CASSY-Werten, Tabelle 6.11: Kriterienmatrix für die Versuchsteile zum Schwächungs- und Absorptionsgesetz, Tabelle 6.12: Komponenten für den Versuchsaufbau zur Ablenkung von -Strahlen, Tabelle 6.13: Ermittelte Parameter der angelegten Gauß-Kurven, Tabelle 6.14: Berechnete Werte für die kinetische Energie der am häufigsten emittierten -Teilchen (Sr/Y-90), Tabelle 6.15: Kriterienmatrix zur Ablenkung von -Strahlen, Tabelle 6.16: Komponenten zum Versuchsaufbau mit Schüttelpräparat, Tabelle 6.17: Ermittelte Zerfallskonstanten und daraus berechnete Halbwertszeiten von Protactinium für Pocket Geiger und CASSY, Tabelle 6.18: Komponenten für den Versuchsaufbau zum Zerfallsgesetz mit Elutions-Isotopengenerator, Tabelle 6.19: Von den mobilen Endgeräten und CASSY ermittelte Zerfallskonstanten und daraus berechnete Halbwertszeiten für Ba‑137m, Tabelle 6.20: Kriterienmatrix für die Versuchsteile zum Zerfallsgesetz, Tabelle A1.1.1: Ausgegebene Zählraten und Dosisleistungen – LB 123 und CASSY, Tabelle A1.1.2: Ausgegebene Zählraten und Dosisleistungen – SGT 2, iPod und S3, Tabelle A1.1.3: Ausgegebene Zählraten und Dosisleistungen – Pocket Geiger und Gamma-Scout, Tabelle A1.2.1: Ausgegebene Zählraten und Dosisleistungen – LB 123, SGT 2 und S3, Tabelle A1.2.2: Ausgegebene Zählraten und Dosisleistungen – Pocket Geiger und LB 123, Tabelle A1.3.1: Messwerte zur Totzeitbestimmung nach der Zwei-Quellen-Methode, Tabelle A1.4.1: Messwerte zum Abstandsgesetz mit Sr-90-Präparat – LB 123, SGT 2, iPod, Pocket Geiger, CASSY und Gamma-Scout, Tabelle A1.4.2: Messwerte zum Abstandsgesetz mit Sr-90-Präparat – S3 und LHH, Tabelle A1.4.3: Messwerte zum Abstandsgesetz mit Cs-137-Präparat – LB 123, SGT 2, Pocket Geiger, CASSY und Gamma-Scout, Tabelle A1.4.4: Messwerte zum Abstandsgesetz mit Cs-137-Präparat – S3 und iPod, Tabelle A1.4.5: Messwerte zum Abstandsgesetz mit Uhr – LB 123, Pocket Geiger, CASSY und Gamma-Scout, Tabelle A1.5.1: Messwerte zum Schwächungsgesetz mit Cs-137-Präparat und Aluminium als Absorbermaterial – LB 123, SGT 2, Pocket Geiger und CASSY, Tabelle A1.5.2: Messwerte zum Schwächungsgesetz mit Cs-137-Präparat und Eisen als Absorbermaterial – LB 123, SGT 2, Pocket Geiger und CASSY, Tabelle A1.5.3: Messwerte zum Schwächungsgesetz mit Cs-137-Präparat und Blei als Absorbermaterial – LB 123, SGT 2, Pocket Geiger und CASSY, Tabelle A1.5.4: Messwerte zum Absorptionsgesetz mit Sr-90-Präparat und Aluminium als Absorbermaterial – LB 123, SGT 2, Pocket Geiger und CASSY, Tabelle A1.5.5: Messwerte zum Absorptionsgesetz mit Sr-90-Präparat und Aluminium als Absorbermaterial – iPod, S3, Gamma-Scout und LHH, Tabelle A1.5.6: Messwerte zum Absorptionsgesetz mit Sr-90-Präparat und Papier als Absorbermaterial – LB 123, SGT 2, Pocket Geiger und CASSY, Tabelle A1.5.7: Messwerte zum Absorptionsgesetz mit Sr-90-Präparat und Papier als Absorbermaterial – iPod, S3, Gamma-Scout und LHH, Tabelle A1.5.8: Messwerte zum Absorptionsgesetz mit Sr-90-Präparat und Pertinax als Absorbermaterial – LB 123, SGT 2, Pocket Geiger und CASSY, Tabelle A1.5.9: Messwerte zum Absorptionsgesetz mit Sr-90-Präparat und Pertinax als Absorbermaterial – iPod, S3, Gamma-Scout und LHH, Tabelle A1.6.1: Messwerte zur Ablenkung von -Strahlung mit Sr-90-Präparat und B = 0 mT – SGT 2, iPod, Pocket Geiger und CASSY, Tabelle A1.6.2: Messwerte zur Ablenkung von -Strahlung mit Sr-90-Präparat und B = 40 mT – SGT 2, iPod, Pocket Geiger und CASSY, Tabelle A1.6.3: Messwerte zur Ablenkung von -Strahlung mit Sr-90-Präparat und B = 60 mT – SGT 2, iPod, Pocket Geiger und CASSY, Tabelle A1.7.1: Messwerte zum Zerfallsgesetz mit U-238/Pa-234m-Isotopengenerator – Pocket Geiger und CASSY, Tabelle A1.7.2: Messwerte zum Zerfallsgesetz mit Cs-137/Ba-137m-Isotopengenerator –CASSY, Pocket Geiger, SGT 2, S3 und iPod, Abbildung in dieser Leseprobe nicht enthalten.
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